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（1）電滯回線鐵電體的極化隨外電場的變化而變化，但電場較強時，極化與電場之間呈非線性關(guān)系。

在電場作用下新疇成核長，疇壁移動，導(dǎo)*化轉(zhuǎn)向，在電場很弱時，極化線性地依賴于電場見圖1，此時可逆的疇壁移動成為不可逆的，極化隨電場的增加比線性段快。當(dāng)電場達(dá)到相應(yīng)于B點值時，晶體成為單疇，極化趨于飽和。電場進(jìn)一步增強時，由于感應(yīng)極化的增加，總極化仍然有所增大（BC段）。如果趨于飽和后電場減小，極化將循CBD段曲線減小，以致當(dāng)電場達(dá)到零時，晶體仍保留在宏觀極化狀態(tài)，線段OD表示的極化稱為剩余極化。將線段CB外推到與極化軸相交于E，則線段OE為飽和自發(fā)極化P_S。如果電場反向，極化將隨之降低并改變方向，直到電場等于某一值時，極化又將趨于飽和。這一過程如曲線DFG所示，OF所代表的電場是使極化等于零的電場，稱為矯頑場E_C。電場在正負(fù)飽和度之間循環(huán)一周時，極化與電場的關(guān)系如曲線CBDFGHC所示此曲線稱為電滯回線。

電滯回線可以用圖2的裝置顯示出來（這就是著名的Sawyer-Tower電路)，以電晶體作介質(zhì)的電容C_x上的電壓V_x。是加在示波器的水平電極板上，與C_x串聯(lián)一個恒定電容C_y，（即普通電容），C_y上的電壓V_y加在示波器的垂直電極板上，很容易證明V_y與鐵電體的極化強度P成正比，因而示波器顯示的圖象，縱坐標(biāo)反映P的變化，而橫坐標(biāo)V_x與加在鐵電體上外電場強成正比，因而就可直接觀測到P-E的電滯回線。

下面證明V_y和P的正比關(guān)系，因

 =

式中w為圖中電源V的角頻率；C_x為鐵電體的介電常數(shù)，為真空的介電常數(shù)，s為平板電容C_x的面積，d為平行平板間距離，代入上式得：

式中為圖中電源V的角頻率；Cx=，為鐵電體的介電常數(shù)，₀為真空的介電常數(shù)，s為平板電容C_x的面積，d為平行平板間距離，代入上式得：

根據(jù)電磁線

             P=

對于鐵電體，，故有后一近似等式，代入上式

因S與，故

因S與，故。